Запорожец  Издания 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 [ 209 ] 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239



Ч 5" S 7 \ 8 9 dMM a)

Рис. 18.15. Зависимость световой отдачи столба натриево-ртутного разряда ВД от диаметра трубки при нескольких силах тока (а) и температуры тоубки от тока для нескольких диаметров (б): состав амальгамы - 0,686 атом, долей Na; <;од=700±14 "С

В обследованном диапазоне оказалась равной 3,5±0,37о на 1 Вт/мм и 3,75+0,15% на 100 К роста Гтр.

Эксперименты по проверке зависимости r]vcr от di и I [18.15] проводились на той же экспериментальной установке. Но в этом случае разрядная трубка имела три участка с различными внутренними диаметрами: 7,4; 5,7 и 4 мм соответственно длиной 28, 31 и 37 мм. Амальгама постоянного состава 0,686 атомных долей в количестве 800 мг поддерживалась при постоянной температуре 700±14°С при помощи индиевой бани. Внешний баллон продувался азотом. Световые потоки с каждого участка трубки разного диаметра рассчитывались по измеряемым силам света. Все измерения проводились при токах 3, 4 и 5А. Удельные мощности на каждой ступени определялись путем умножения измеренной силы тока и кл на значение Е, полученное из расчета модели (см. § 18.8). Температура трубки измерялась «яркостным» методом (см. § 7.4 и [18.22]).

На рис. 18.15,а, построенном по данным [18.15], представлена зависимость r\v ст от dl для нескольких значений тока, а на рис. 18.15,6-зависимость Гт,р от / для нескольких диаметров трубки. Видно, что с ростом dl при /=const Tii/cT имеет максимум. С ростом тока г]усг растет и положение максимума слабо смещается в сторону больших диаметров.

Анодно-катодное падение потенциала. Измерением, проведенным П. Денбигом на образцах ламп в сапфировых оболочках с Z=I5 мм и с семью различными типами электродов, было установлено, что Ua.K практически не зависит от конструкции электродов и силы тока (1-4,5 А) и составляет для активированных электродов 4+1 В, а для чисто вольфрамовых 8+1 В (библио-



графию см. в [18.4]). Обратим внимание, что в НЛВД [/а.к примерно в 3 раза меньше, чем в ртутных, а следовательно, меньше и анодно-катодные потери мощности.

18.5. ДАВЛЕНИЕ ПАРОВ НАТРИЯ И РТУТИ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ СОСТАВА АМАЛЬГАМЫ И ЕЕ ТЕМПЕРАТУРЫ

На рис. 18.16 приведены зависимости давления паров натрия и ртути при разных температурах от состава амальгамы, построенные по расчетным данным работы Хираямы и др. [18.9]. Из рис. 18.16 прежде всего видно, что упругости паров над амальгамой значительно меньше, чем над чистыми веществами, при одинаковых температурах. При постоянной температуре уменьшение содержания натрия в амальгаме сопровождается снижением давления паров натрия и повышением давления паров ртути. Парциальные давления натрия и ртути над амальгамой данного состава в зависимости от ее температуры оказываются столь же резкими, как и для насыщающих паров над чистыми натрием и ртутью. Поэтому характеристики НЛВД весьма чувствительны к температуре «холодной» зоны.

Сравнение приведенных данных с более ранними расчетами X. Акутцу [18.6] показывает, что прежние результаты давали завышенное в несколько раз давление паров ртути, например при p,Na=0,7 и 4м=700°С по [18 6] pHg;=267 кПа. Для рг результаты почти совпадают.

В [18.9] приведены также расчетные данные о парциальных давлениях димера натрия. Оно растет с ростом яыа и /ам- Так, при XNa=0,9pNa равно при 500 °С 27, а при 700 °С 1330 Па; при Лыа=0,61 соответственно О и 290 Па. В стандартных НЛВД оно составляет менее 10% от рка и может не учитываться. В НЛВД с повышенными температурой амальгамы и содержанием натрия присутствие димера натрия в значительных количествах у стенок трубки может вызвать дополнительную абсорбцию излучения в области 550-600 нм.

Экспериментальное определение парциальных давлений паров натрия и ртути над амальгамой в НЛВД проводилось различными методами, в том числе по профилю самообращенных резонансных линий ртути 253,7 нм и натрия 589 нм (см., например, [18 16]). Расчеты излучения С-линий натрия показывают, что разность длин волн между максимумом синего крыла О-ли-ний и центром линии 589 нм Дсин при прочих равных условиях [dl и Т(г) постоянны] пропорциональна рыа и практически не зависит от PHg, в то время как Д>икрасн зависит как от рна, так и от [18.12]. Таэсим образом, измерение АХаш может служить методом оценки pwa- Для экспериментального определения рн§ пока нет достаточно простого и надежного метода.

В разрядных трубках постоянного диаметра значение Асин может служить удобным критерием правильности дозировки и




0,5 0,4

Рис. 18.16. Давления паров натрия и ртути над амальгамой в зависимости от состава амальгамы при разных температурах амальгамы (построено по данным [18.9])

теплового режима амальгамы, поскольку позволяет определять область рыа, соответствующую максимуму световой отдачи.

Подчеркнем, что риа и рив зависят не только от состава амальгамы в холодном состоянии и ее температуры, но также и от ее количества (см. § 18.9).



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 [ 209 ] 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239