Запорожец  Издания 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [ 50 ] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156

1 Wied. Ann., 34, 155, 1888.

И Из предистории радио

отличается от первоначального не по смыслу, но лишь по способу выражения.

До сих пор мы рассматривали явления при определенном избранном положении цепи и искрового промежутка. Число различных комбинаций обоих положений является неопределенно большим. Ограничимся поэтому описанием явлений для случая, когда плоскость цепи совпадает с плоскостью колебаний. Вблизи стены искры имеют максимум на стороне, обращенной к стене, минимум-на противоположной стороне; при вращении цепи вдоль самой себя искры переходят от одного значения к другому, принимая только промежуточные значения. Таким образом, нулевые точки в этом случае отсутствуют.Если мы будем удаляться от стены, то на стороне, обращенной к стене, искры будут постепенно ослабевать и исчезнут на расстоянии, которое может быть определено с точностью до нескольких сантиметров, именно, когда центр круга будет отстоять от стены на 1.08 м. Если мы будем отодвигаться дальше, искры опять возникнут в искровом промежутке, обращенном в сторону, противоположную стене, причем они сначала будут слабее, чем искры, получаемые в положении, обращенном к стене; однако интенсивность искр не будет переходить непосредственно от одного значения к другому, но при вращении цепи вдоль самой себя искры исчезнут один раз в верхнем положении, а другой раз в нижнем положении искрового промежутка. Обе нулевые точки получаются из образующейся первоначально одной и удаляются друг от друга, пока в положении В не совпадут с наивысшей и наинизшей точками цепи. Этим удается довольно точно определить положение точки В; однако более точными являются дальнейшие наблюдения нулевых точек. При дальнейшем перемещении нулевые точки перемещаются по стороне, обращенной к стене, приближаются друг к другу и, наконец, совпадают при строго определенном удалении от стены. При этом расстояние от центра проводника до стены составляет 2.35 м. Как раз посредине между этой точкой и первой аналогичной точкой, т. е. на расстоянии 1.72 м от стены, должна располагаться точка В, что с точностью до нескольких сантиметров подтверждается наблюдениями. Если двигаться дальше к точке С, то искры во всех точках цепи выравниваются, делаясь одинаковыми в С. За точкой С описанный процесс возобновляется. В этой области нулевых точек нет при всяком положении искрового промежутка. Несмотря на это положение точки С может быть определено довольно точно, так как первый из описанных процессов быстро изменяется вблизи нее. В моих опытах точка С лежала на расстоянии 4.10- 4.15 м от стены, в среднем на расстоянии 4.12 м. Точка D не могла быть точно определена, так как вблизи нее явление было значительно ослаблено; можно лишь сказать, что она располагалась на расстоянии 6-7.5 от стены. Объяснение деталей описанного явления было дано в одной из предыдущих работ". Содержащиеся там математические выкладки могут быть использованы и здесь. Впрочем, опыты представляются достаточно понятными и без вычислений.

Расстояние между В и С по нашим измерениям составляет 2.4 м. Если принять это значение за истинное, то узловая точка А лежит на расстоянии 0.68 м за стеной, точка D на расстоянии 6.52 м перед стеной, что примерно соответствует опыту. При этом половина длины волны составляет 4.8 м. Для подобного же аппарата я получил косвенным методом половину длины волны, равной 4.5 м; различие обоих результатов не настолько велико, чтобы нельзя было рассматривать новые измерения как подтверждение



старых. Если в прежних измерениях длины волны в проволоках заменить 2.8 на 2.9 м, 7.1 на 7.5 м, что вполне совместимо с результатом наблюдений, то из старых наблюдений мы получим новое значение длины волны. Впрочем, возможно, что более вероятным является среднее значение, так как мне представляется маловероятным, чтобы узловая точка лежала в точности на 0.7 м позади металлической стены. Период нашего аппарата равен 1.55 стомиллионных долей секунды (если принять среднее значение длины волны и считать скорость распространения, совпадающей со скоростью света) вместо вычисленных ранее 1.4 стомиллионных долей секунды.

Я производил опыты и в несколько измененных условиях. Изменение расстояния первичного проводника от отражающей стены не дало ничего нового.Если бы можно было значительно увеличить это расстояние, то можно было бы доказать отчетливое образование второй и третьей волн, но это увеличение не допускалось размерами помещения. При уменьшении расстояния явление теряет интерес, так как вследствие влияния первичной цепи отчетливость явления уменьшается, и изменения знака исчезают одно за другим. Более важно произвести исследования с колебаниями другого периода, чтобы доказать, что рассмотренные нами особенные точки обусловлены не конструкцией стены или помещения, а определяются размерами первичной и вторичной цепей. Поэтому в некоторых опытах я применял вторичную цепь радиусом 17.5 см и первичную цепь с той же продолжительностью колебания, что и вторичная. Первичная цепь устанавливалась на расстоянии 8-9 м от стены. Однако со столь маленьким аппаратом работать очень трудно. Не только искры оказываются весьма слабыми, но и явления резонанса и т. д. проявляются очень слабо. Я думаю, что столь быстрые колебания являются очень сильно затухающими. Поэтому не удается наблюдать такого большого количества деталей, как с большими цепями.Но основное явление, описанное в начале статьи, проявляется и здесь достаточно отчетливо. Вблизи стены, а также на расстояниях 2.5 и 4.5 м от нее получаются очень сильные искры на стороне, обращенной к стене; на расстояниях 1.5 и 3.5 м получаются сильные искры на стороне, обращенной к первичной цепи. Таким образом, перемена знака происходит через каждый метр, так что половина длины волны составляет только 2 м, и частота колебаний более чем вдвое выше, чем в первом случае.

В заключение отмечу, что сложных приспособлений не требуется, если желательно ограничиться лишь более или менее поверхностным изучением явления. При некотором упражнении удается заметить отражение от любой стены. Даже каждая из упомянутых выше железных колонн позволяла обнаружить отчетливую отраженную волну на стороне, обращенной к первичной цепи; на противоположной стороне можно было заметить электродинамическую тень.

Продолжим теперь наши исследования в другом направлении. До сих пор вторичный проводник находился между отражающей стеной и первич-ньш проводником, т. е. в пространстве, в котором прямая и отраженные волны распространяются во взаимно противоположных направлениях и, интерферируя, образуют стоячие волны. Если же первичную цепь расположить между стеной и вторичной цепью, то последняя будет находиться в пространстве, в котором прямая и отраженная волны распространяются в одинаковом направлении. В этом случае они будут складываться в общую бегущую волну, интенсивность которой будет, однако, зависеть от разности фаз обеих интерферирующих волн. Для получения отчетливой картины



ЭТОГО явления обе волны должны иметь приблизительно одинаковую интенсивность, а потому расстояние первичного проводника от стены не должно быть велико по сравнению с размерами стены и должно быть мало по сравнению с расстоянием до вторичной цепи. Для выяснения вопроса о том, может ли это явление наблюдаться в действительности, я произвел следующий опыт. Вторичная цепь была расположена на растоянии 14 м от отражающей стены, т. е., примерно, на 1 м от противоположной стены. Ее плоскость была параллельна вышеупомянутой колебательной плоскости, а искровой промежуток был обращен к более близкой стене, так что условия для возникновения в нем искр были наиболее благоприятными. Первичная цепь, расположенная параллельно первоначальному положению, находилась против середины отражающей стены, причем сначала была удалена от нее на очень малое расстояние- около 30 см. При этом искры во второй цепи были весьма слабы; искровой промежуток был отрегулирован таким образом, чтобы искры совершенно исчезли. Теперь первичная цепь постепенно удалялась от стены. Вскоре во вторичной цепи появились отдельные искры, перешедшие в дальнейшем в непрерывную искру, когда первичный проводник находился на расстоянии 1.5 - 2 м от стены (отражающей), т. е. приблизительно в точке В. Это можно было бы приписать уменьшению расстояния между обоими проводниками. Однако при дальнейшем удалении первичного проводника от отражающей стены, т. е. при приближении его ко вторичному проводнику, искры снова ослаблялись, и непрерывная искра прекратилась, когда первичный проводник достиг точки С; при дальнейшем приближении искры непрерывно усиливались. Точное измерение длины волны в этих опытах невозможно, но из сказанного выше следует, что полученная ранее длина волны соответствует рассматриваемому явлению. Подобные же опыты могут быть очень хорошо проведены и с маленьким аппаратом. Соответствующий первичный проводник был установлен на расстоянии 1 мот отражающей стены, а вторичный проводник-на расстоянии 9 м. При этом искры в последнем были весьма слабы, но все же вполне доступны наблюдению. Они погасли, когда первичный проводник был смещен из первоначального положения, причем его можно было смещать как по направлению к стене, так и по направлению ко вторичному проводнику. Но когда расстояние его до стены составило 3 м, искры снова возникли, а при дальнейшем приближении ко вторичному проводнику уже не исчезали. Замечательно, что на одном и том же расстоянии (около 2м) присутствие стены оказывается благоприятным в случае более медленных колебаний, но ухудшает условия распространения индукции в случае более быстрых колебаний. Это с очевидностью доказывает, что положение особы X точек волны определяется размерами колебательных цепей, но не размерами стены или помещения.

Описанному опыту соответствует в акустике опыт, показывающий, что при приближении камертона к твердой стене звук его на определенных расстояниях усиливается, на других же ослабляется. В оптике аналогией нашему опыту является опыт Ллойда [Lloyd] с зеркалами Френеля". В оптике и акустике эти опыты рассматриваются как доказательства волновой природы света и звука; поэтому описанные здесь явления следует рассматривать как доказательства волнового распространения индукционного действия электрических колебаний.

Опыты, описанные в настоящей статье, как и предшествовавшие опыты по распространению индукции, изложены без ссылок на какую-либо спе-



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [ 50 ] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156