 |
 |
 |
 |
185(Щ) | ||
.10- 1
JI,adJieHue, Па
Рис. 10.4. Зависимость сил излучения резонансных линий ртути 185 и 254 нм от давления паров ртути и от добавления аргона (530 Па), 2= =32 мм, /=0,3 А [10.2]
Рис. 10.5. Количественная роль основных процессов в люминесцентной лампе мощностью 40 Вт:
сплошные стрелки - удары I и II рода: волнистые - выход излучения (за исключением встречных стрелок переизлучения); одна сплошная стрелка соответствует 3-10" переходам в I с на 1 см длины столба; пунктирные - десятые доли этой величины (указаны у стрелок). Ширина уровней пропорциональна концентрациям на них
- f -
Ионизация
f Jff
излечения Пеоеизлечение
§1
грута
ПереизлиЛУ чение\ s 25f Выход
излучения
11 11
"I
• f,B/cM
= 75г | ||||||||||||||
,= 5 | и мм | |||||||||||||
г • | ||||||||||||||
Рис. 10.6. Зависимость градиента потенциала Е от силы тока (/=50 Гц) в трубках разного диаметра в аргонно-ртутном разряде при двух давлениях аргона и fxoj,=40-f-44 "С 10.3]:
--267 Па;----530 Па
возвращается в нормальное состояние в результате ударов II рода.
Поскольку эффективные сечения для ионизации из возбужденных состояний бР на порядок величины больше, чем из нормального состояния 6So, в условиях ЛЛ практически вся ионизация происходит из состояний бР, причем в основном из бРг, гак как на этом уровне имеет место относительно наибольшая концентрация.
Аналогичным путем может быть решена задача и для других наполняющих газов.
Как следует из теории (см. гл. 3), чем больше вероятность соударения метастабильного атома с электроном по сравнению с вероятностью его диффузии к стенкам трубки, тем меньше должна сказываться роль инертного газа на выход излучения линии 245 нм. Опыт хорошо подтверждает этот вывод. Так, например, в области больших давлений ртути добавление аргона уже практически не вызывает увеличения выхода излучения 254 нм. Аналогичным образом должно влиять и повышение силы тока.
Градиент потенциала. На рис. Ю.б приведена в качестве примера типичная зависимость эффективного значения градиента потенциала от тока (при частоте 50 Гц) для трубок разного диаметра, а на рис. 10.7 - от тока для разных наполняющих газов при постоянных значениях остальных условий раз-
1,0-
0,25
----- | |||||
----+ | |||||
(Хе+Н |
Рис. 10.7. Зависимость градиента потенциала Е от силы тока J (/=50 Гц) для разных наполняющих газов при ря.г 530 и 267 Па, 2=25 мм и/хол=
=40-;-44 "С:
- -\---Ряг=530 Па; - ф--267 Па [10 3]
ряда. Зависимости градиента потенциала от тока в аргонно-ртутном разряде в трубках диаметрами 10 и 15 мм приведены на рис. 13.6.
С ростом тока, диаметра и молекулярной массы газа ТИи.г градиент потенциала уменьшается, поскольку растет вероятность ионизации и уменьшается вероятность диффузии заряженных частиц к стенке (см. гл. 3). Зависимость от давления наполняющего газа имеет более сложный характер. Уменьшение давления Ne приводит к уменьшению градиента. Уменьшение давления Аг, Кг и Хе при малых токах вызывает уменьшение градиента, причем тем большее, чем больше диаметр; при больших токах, наоборот,- увеличение, причем тем большее, чем меньше диаметр. Более полные данные см. в приложении.
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 [ 118 ] 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239