Запорожец  Издания 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 [ 119 ] 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239

,J5cM

3,65

50 р,°С

Рис, 10.8. Зависимость напряжения на люминесцеитиой лампе с аргонно-ртут-ным наполнением от to для нескольких диаметров; /=0,4 А [3.3]

При увеличении хол (т. е. давления паров ртути) от 20 до 60 °С градиент потенциала падает, при этом более сильное падение наблюдается в трубках малого диаметра (рис. 10.8).

Градиент потенциала в смеси газов при решении инженерных задач можно рассчитывать по простой эмпирической формуле [10.5]:

£c„«rti£i+«2£2, (10.1)

где И),2 - относительные концентрации частиц в смеси, Е\ и Е2 - градиенты потенциалов в столбе соответственно в первом и втором газе с парами ртути. Остальные параметры предполагаются неизменными. Формула хорошо согласуется с экспериментальными данными Т. Вербика и Дропа для смеси Ne с Аг [10.6] и В. Бооса для смеси Кг с Аг [10.7], хотя теоретически не может быть обоснована.

Лнодно-катодное падение потенциала. Эксперименты показывают, что у ламп с самокалящимися катодами обычного типа расчетное значение i/a.K, полученное путем экстраполяции прямых [/л=/(ст) к /ст=0, лежит в пределах от 12 до 20 В в зависимости от силы тока, типа катода и других условий. Поэтому для большинства практических расчетов ламп обычного типа можно принимать (Уа.к не зависящим от силы тока и считать его равным 16-18 В. При расчетах коротких ламп, у которых Ua.KlUn велико, следует более тщательно выбирать значения Ua.k- в ЛЛ стандартного типа на катодное падение приходится от 10 до 15 В, а на анодное - от 3 до 6 В. При специ-



е + Нй

Ar+MCj

Kr+Hg

100 zoo JDO 400 Шри.г,Па

Рис. 10.9. Зависимость катодного падения потенциала Un от рода и давления инертного газа при рне=0.8н-1,3 Па [(6-10)Х10- мм рт. ст.] [10.3]

альной конструкции электродов с большой поверхностью анода околоанодное падение можно снизить до 1-0,5 В, что дает заметное уменьшение околоэлектродных потерь (см. гл. 9). При расчете падения напряжения на лампе с подогревными катодами необходимо учитывать также падение напряжения в части катода от катодного пятна до сетевого провода. Катодное падение растет с уменьшением молекулярной массы наполняющего газа и его давления (рис. 10.9), особенно ниже 150 Па (около 1 мм рт. ст.).

Катодное падение зависит от конструкции катода и его эмиссионных свойств, а также от силы тока. С ростом тока катодное падение слегка уменьшается, но это происходит до тех пор, пока ток разряда меньше или равен току эмиссии. Когда ток разряда начинает превосходить ток эмиссии, Uk вновь возрастает. Дополнительный подогрев катода значительно снижает величину околокатодного падения (см. гл. 9).

У ламп с холодными катодами анодно-катодное падение потенциала составляет 60-150 В в зависимости от конструкции и материала электродов, наполнения и условий разряда (см. гл.9).



Флюм - "люм

люм1 + лю«.-Г . (10.5)

Рлюм ,

где олЮМ - площадь поверхности слоя люминофора.

Задача, таким образом, сводится к нахождению значения

люм2, Тлюм и Рлюм для плоского СЛОЯ В зависимости от его характеристик. Как было показано в гл. 8, для многих практических расчетов с ЛЛ можно допустить, что излучение люминесценции возникает не во всем объеме слоя, а в очень тонкой пленке, примыкающей к его внутренней поверхности.

Общая картина работы слоя в ЛЛ. Слой люминофора наряду с разрядом играет определяющую роль в работе ЛЛ. В ЛЛ обычного типа он представляет собой полностью замкнутую полость, свечение которой возбуждается изнутри. Поток люминесценции лампы Флюм складывается из части первоначально возбужденного потока, прошедшего через слой люминофора наружу, Флюм1 и части отраженного внутрь лампы первоначального возбужденного потока Флюм2, умноженного на коэффициент многократных отражений и коэффициент пропускания слоя:

Флюм = Флю.1 + Флюм. . (10.2)

Рлюм

где Тлюм И Рлюм - соответственно коэффициенты пропускания и отражения слоя люминофора для люминесценции. Если Тлюм и Рлюм зависят от длины волны, то второй член выражения (10.2) примет вид

флюмЛл)-гя. (10.3)

Общий поток излучения Л Л равен сумме вышедших потоков люминофора и видимых линий ртути:

Фл = Флюм + 5] Фр. () . (10.4)

}. вид

где Фрт -потоки излучения видимых линий ртути; х{К) и р(Я)- коэффициенты пропускания и отражения слоя для соответствующих линий.

Поскольку в ЛЛ излучение видимых ртутных линий составляет не более 10-13% излучения люминофора, в первом приближении достаточно рассмотреть только выражение для Флюм-Считая, что слой излучает диффузно и что яркости Елюм1 и Ьлюм2 равномерны по всей поверхности лампы, получаем



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 [ 119 ] 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239